Инженерная геология, буровые работы  
 

| на главную | к оглавлению |

Движение свободной материальной точки в инерциальной системе отсчёта в декартовых координатах



Оригинальные тексты для сайтов и веб-проектов. Копирайт, рерайт, переводы.
Профессиональное наполнение вебсайтов уникальным контентом и новостями.
Оптимизированные тематичные тексты и фото по низкой стоимости. Надёжно.


Рассмотрим движение свободной материальной точки в инерциальной системе отсчёта в декартовых координатах. Из 2-го закона Ньютона:

            ,     ,                 

 

причём, Fx, Fy, Fz – могут зависеть от координат, первых производных, времени: .

 

Если известен закон движения (например из кинематики):

,     ,     ,

 

то => Fx(t), Fy(t), Fz(t). Это первая (прямая) задача динамики точки.

Если известна сила, то для исследования движения необходимо интегрировать дифференциальные уравнения – это вторая (обратная) задача динамики точки.

 

Формы дифференциальных уравнений движения

1) 2-ой закон Ньютона – для количества движения.

2) Умножим на  (векторно):

 

                                                 

 

или  - уравнение момента количества движения.

 

[Почему? – самостоятельно. Учесть ].

Производная по времени от момента количества движения геометрически равна моменту силы.

Подробная запись (координатная):

 

3) Умножим скалярно на элементарные перемещения :

 

.

- уравнение кинетической энергии.               

 

Дифференциал кинетической энергии точки равен элементарной работе суммы сил, приложенных к точке, на действительном перемещении.

О первых интегралах (законы сохранения).

Из дифференциальных уравнений: функция координат, их производных по времени, являющаяся постоянной в силу уравнений (то есть её производная по времени равна нулю) => называется первым интегралом.

 

Получим такие условия.

Если  - первый интеграл, то    и  

 

1) Если Fx = 0, то ,  - интеграл количества движения (закон сохранения количества движения).

 

2) Если  (то есть проекция момента силы на ось z),

 

то из

,

 

 - интеграл момента количества движения (закон сохранения момента количества движения).

 

3) Получим интеграл энергии.

.

Пусть правая часть есть полный дифференциал некоторой скалярной функции – потенциала силового поля .

Тогда:

,     ,     .

 

 

 

Работа:

.

 

Чтобы  было полным дифференциалом:

1)  - то есть поле стационарно (не зависит от t).

2) , с условиями из высшей математики:

 

;     ;         

                                

или

  ;     ;    

или

 

                                                                                

Иначе: если  и , то  и уравнение кинетической энергии будет в полных дифференциалах:

.

Интегрируя:

.

Введём потенциальную энергию:

.

 

Тогда:  - интеграл энергии (закон сохранения механической энергии).

Если силовое поле потенциально и стационарно, то сумма кинетической и потенциальной энергий свободной материальной точки равна постоянной.

Е0 – механическая энергия; находится из начальных условий.

Энергия сохраняется, то есть консервируется => поле называется консервативным.

Покажем, что работа сил консервативного поля не зависит от вида траектории, а равна разности значений функции П в конце и начале перемещения (рис.51).

 


Рис. 51

 

Работа:

,

что и требовалось доказать.

.

 

Работа сил консервативного поля на замкнутом перемещении равна нулю (рис.52).

 


Рис. 52


 
 

© 2007-2017 pppa.ru - все права защищены
При цитировании материалов и статей обратная ссылка строго обязательна


Качественное и надёжное обслуживание (ведение, администрирование) вебсайтов,
интернет-магазинов, витрин, блогов, форумов и других web проектов недорого.
Полное администрирование сайтов, включая наполнение контентом и продвижение.